泡利物理学讲义(4) 统计力学 [美]泡利.pdf

目录
前…
序
=EE1コ4E年中争母→中
第一查撞数银设
?,初竽气林分子运抡的额念…
甲中中甲中由中中中中印身由中中导呢中?
2,攤定律………
ト中中
3.避撞引起的分布函数的变化
4.稳定分布……
257
+=中=甲上中导4由中4。由→口て中中甲目3?+二d也』4
.擒运現象………い……い…………いいはm…m…を
.理定班的意义.温度…灬…………
ミ7,理想气体的针
と甲中中+即d亡由由ーイーgFx降エト』A+もて
6君
算二一救統请力学
8.博和刘維定選…
23
9.正弱系综
?-ーい25
10.则系综
2
1?,熬力学态函数……
?12.广义密分有
?13.速用……
2
?民,巨系综………
5
三郁朗运动
五.引沦…………?………………い…………い…tm…m459
s16.朝之万班论
-なにな…ーい…いで?5日
?17.洛纶壅论…
13,爱耨坦運论………………い…………032
第算量統计
sL9.無体辐射貍発…………い………
子20.体论……ー…………………ー………いいいな?なは275
?21.绝不爽量……
?い??ー?ャにー--
§22.蒸气?能期賤定魏……………………………………………-4
23,無酢辐射愛斯趙理论
?…いないい:?各
?24.全詞粒子的最子统…
…ーー?…にな…ーーにい?92
充书目…
爾录英译本編者评注……………………い………G4
索引(汉一英)…
169
第一章碰撞数假设
§1.初等气体分子运动论的念
令f()dz是毎立方厘米中速度在dゅ内的分子敬,并令1
=f()d是每立方厘米中的分子数、函数f(U)还可能与x有
关,于是,我有
f(y, x dind
(x)d%=N,
式中N是分子总数
压强张量定义为
jd,p=f;=;的
式中部是分子的量.平均速度定义为
ofdi
如果有分子的流动,C≠0,我们定义
tやー
于是、严格弛讲:压强张量定义为
C
英译本直接期的德文 stoss!ans tz
中译者注
愛“stas5 za1lan sat%"是一个关于算气体分子倒磁次数的搜贵。
由于正=0,我们有
8:=e;Caす
:考虑一均匀各向同性的速分布
c;=0,f()=F(),1i,
ょ=703=路院『=编=
于是
由这个方程可得駐理想气体定律.由于
2mびー=毎立方厘米
分子的平均动能,方程可以改写戒
3
§2.撞定律
我考虑分翔以速度和V运动的两个願量組之闻
的撞,定义相对速度
ーーV
和质心速度
ー+V
v和,得
救宇纸
过主锯
这些方程连同动能定义E_1m2+动MV给出
=士
.21
2
如果用表示碰攆后的量,则动量和能量宇定律可写成
P=PUーU
務=代入E=E得
守恒定律还不足以确定碰后的变量。仍然缺少的两部分数据可
猎于特殊摸来决定
弹性球型
我们把分子理想化,将它们{=r+r
ix
当性的弹性球.用碰撞时由
中心指向中心的单位量年
来规寇攮、于是有
2
2.5
可関进两个倉以代替m:6=与r润的夹角,=由
和律所决定的平面与一个包含e的圈定平面之闻的夹角,于是
散射角X=x一20.如果我们稍微改変一下初始条件;以使U包含
于d灯中,包含于dw中,那么将包含于d丌中,而将
包含于dno'中.徽分的关系为
dU=d7由方程[2.31)
d2o=dn(由方程[2.5
闼姥;
d U=diode
2.6
此外,由于方程[2.1,我们有
ira(
8(0,9)3(V、,3=1x1×1=1
.7
利用方程L2.0]和2.7,我得到
d vdg=ds],d3a
2.8